Ofrimi i burimeve të qëndrueshme të energjisë elektrike është një nga sfidat më të rëndësishme të këtij shekulli. Zonat kërkimore në materialet e vjeljes së energjisë rrjedhin nga ky motivim, duke përfshirë termoelektrik1, fotovoltaic2 dhe termofotovoltaics3. Megjithëse na mungojnë materiale dhe pajisje të afta për të korrur energji në rangun joule, materialet piroelektrike që mund të shndërrojnë energjinë elektrike në ndryshime periodike të temperaturës konsiderohen sensorë4 dhe korrje të energjisë5,6,7. Këtu kemi zhvilluar një korrje të energjisë termike makroskopike në formën e një kondensatori multilayer të bërë nga 42 gram tantalat skandium plumbi, duke prodhuar 11.2 J të energjisë elektrike për cikël termodinamik. Moduldo modul pyroelektrik mund të gjenerojë densitet të energjisë elektrike deri në 4.43 J cm-3 për cikël. Ne gjithashtu tregojmë se dy module të tilla që peshojnë 0.3 g janë të mjaftueshme për të fuqizuar vazhdimisht vjelës të energjisë autonome me mikrokontrollues të ngulitur dhe sensorë të temperaturës. Më në fund, ne tregojmë se për një gamë të temperaturës prej 10 K, këta kondensatorë me shumë shtresa mund të arrijnë në 40% efikasitet Carnot. Këto veti janë për shkak të (1) ndryshimit të fazës ferroelektrike për efikasitet të lartë, (2) rrymë të ulët rrjedhjeje për të parandaluar humbjet, dhe (3) tension të lartë të prishjes. Këta vjelës të energjisë makroskopike, të shkallëzueshme dhe efikase të energjisë pyroelektrike po riimagjinojnë gjenerimin e energjisë termoelektrike.
Në krahasim me gradientin e temperaturës hapësinore të nevojshme për materialet termoelektrike, vjelja e energjisë e materialeve termoelektrike kërkon çiklizëm të temperaturës me kalimin e kohës. Kjo do të thotë një cikël termodinamik, i cili përshkruhet më së miri nga diagrami i entropisë (S)-Temperature (T). Figura 1A tregon një komplot tipik ST të një materiali pyroelektrik jo-linear (NLP) që demonstron një tranzicion të fazës ferroelektrike të drejtuar nga fusha në terren në tantalatin e plumbit skandium (PST). Seksionet blu dhe jeshile të ciklit në diagramin ST korrespondojnë me energjinë elektrike të konvertuar në ciklin Olson (dy seksione izotermale dhe dy izopole). Këtu ne konsiderojmë dy cikle me të njëjtën ndryshim të fushës elektrike (fusha në dhe fikur) dhe ndryshimin e temperaturës ΔT, megjithëse me temperatura të ndryshme fillestare. Cikli i gjelbër nuk është i vendosur në rajonin e tranzicionit fazor dhe kështu ka një zonë shumë më të vogël se cikli blu i vendosur në rajonin e tranzicionit fazor. Në diagramin ST, sa më e madhe të jetë zona, aq më e madhe është energjia e mbledhur. Prandaj, tranzicioni fazor duhet të mbledhë më shumë energji. Nevoja për çiklizëm të zonës së madhe në NLP është shumë e ngjashme me nevojën për aplikime elektrotermale9, 10, 11, 12 ku kondensatorët multilayer PST (MLC) dhe terpolimerët me bazë PVDF kohët e fundit kanë treguar performancë të shkëlqyeshme të kundërt. Statusi i performancës së ftohjes në ciklin 13,14,15,16. Prandaj, ne kemi identifikuar PST MLC me interes për korrjen e energjisë termike. Këto mostra janë përshkruar plotësisht në metodat dhe karakterizohen në shënime plotësuese 1 (mikroskopi elektronik skanimi), 2 (difraksion me rreze X) dhe 3 (kalorimetri).
A, skicë e një komploti të entropisë (S)-Temperature (T) me fushë elektrike në dhe të aplikuar në materialet NLP që tregojnë tranzicionet fazore. Dy cikle të mbledhjes së energjisë tregohen në dy zona të ndryshme të temperaturës. Ciklet blu dhe jeshile ndodhin brenda dhe jashtë tranzicionit fazor, përkatësisht, dhe përfundojnë në rajone shumë të ndryshme të sipërfaqes. B, dy unaza unipolare B, dy de PST MLC, 1 mm të trasha, të matura midis 0 dhe 155 kV cm-1 në 20 ° C dhe 90 ° C, përkatësisht, dhe ciklet përkatëse Olsen. Letrat ABCD i referohen shteteve të ndryshme në ciklin Olson. AB: MLC u akuzuan në 155 kV cm-1 në 20 ° C. BC: MLC u mbajt në 155 kV cm-1 dhe temperatura u ngrit në 90 ° C. CD: MLC shkarkon në 90 ° C. DA: MLC është ftohur në 20 ° C në fushën zero. Zona blu korrespondon me fuqinë e hyrjes që kërkohet për të filluar ciklin. Zona e portokallit është energjia e mbledhur në një cikël. C, paneli i lartë, tensioni (i zi) dhe rryma (e kuqe) përkundrejt kohës, e ndjekur gjatë të njëjtit cikël Olson si b. Të dy insertet paraqesin amplifikimin e tensionit dhe rrymës në pikat kryesore të ciklit. Në panelin e poshtëm, kthesat e verdha dhe të gjelbërta paraqesin përkatësisht temperaturën përkatëse dhe kthesat e energjisë, për një MLC të trashë 1 mm. Energjia llogaritet nga kthesat aktuale dhe të tensionit në panelin e lartë. Energjia negative korrespondon me energjinë e mbledhur. Hapat që korrespondojnë me shkronjat e mëdha në katër figurat janë të njëjta me ciklin Olson. Cikli AB'CD korrespondon me ciklin Stirling (shënimi shtesë 7).
ku E dhe D janë përkatësisht fusha elektrike dhe fusha e zhvendosjes elektrike, përkatësisht. ND mund të merret indirekt nga qarku DE (Fig. 1B) ose direkt duke filluar një cikël termodinamik. Metodat më të dobishme u përshkruan nga Olsen në punën e tij pionierë për mbledhjen e energjisë piroelektrike në vitet 1980.
Në FIG. 1B tregon dy sythe monopolare DE prej 1 mM ekzemplarë PST-MLC të trasha të mbledhura në 20 ° C dhe 90 ° C, përkatësisht, mbi një interval prej 0 deri 155 kV cm-1 (600 V). Këto dy cikle mund të përdoren për të llogaritur indirekt energjinë e mbledhur nga cikli Olson i treguar në figurën 1A. Në fakt, cikli Olsen përbëhet nga dy degë izofield (këtu, fushë zero në degën DA dhe 155 kV cm-1 në degën BC) dhe dy degë izotermale (këtu, 20 ° с dhe 20 ° с në degën AB). C në degën CD) energjia e mbledhur gjatë ciklit korrespondon me rajonet portokalli dhe blu (EDD integrale). Energjia e mbledhur ND është ndryshimi midis energjisë së hyrjes dhe daljes, d.m.th. vetëm zona e portokallit në FIG. 1B. Ky cikël i veçantë Olson jep një densitet të energjisë së dytë prej 1.78 J cm-3. Cikli i Stirling është një alternative për ciklin Olson (shënimi plotësues 7). Për shkak se faza e ngarkimit të vazhdueshëm (qark i hapur) arrihet më lehtë, densiteti i energjisë i nxjerrë nga Fig. 1B (cikli AB'CD) arrin 1.25 J cm-3. Kjo është vetëm 70% e asaj që mund të mbledhë cikli Olson, por pajisjet e thjeshta të korrjes e bëjnë atë.
Përveç kësaj, ne matëm drejtpërdrejt energjinë e mbledhur gjatë ciklit Olson duke energjizuar PST MLC duke përdorur një fazë të kontrollit të temperaturës Linkam dhe një metër burimi (metodë). Figura 1c në krye dhe në insektet përkatëse tregon rrymën (të kuqe) dhe tensionin (të zi) të mbledhur në të njëjtin PST MLC të trashë 1 mm si për lakun de që kalon nëpër të njëjtin cikël Olson. Rryma dhe tensioni bëjnë të mundur llogaritjen e energjisë së mbledhur, dhe kthesat tregohen në FIG. 1C, fund (jeshile) dhe temperaturë (e verdhë) gjatë gjithë ciklit. Letrat ABCD paraqesin të njëjtin cikël Olson në Figurën 1. Karikimi MLC ndodh gjatë këmbës AB dhe kryhet me një rrymë të ulët (200 μA), kështu që burimet e burimeve mund të kontrollojnë siç duhet karikimin. Pasoja e kësaj rryme fillestare të vazhdueshme është se kurba e tensionit (kurba e zezë) nuk është lineare për shkak të fushës së zhvendosjes potenciale jo-lineare D PST (Fig. 1C, inset e sipërme). Në fund të karikimit, 30 MJ energji elektrike ruhet në MLC (pika B). MLC më pas nxehet dhe një rrymë negative (dhe për këtë arsye një rrymë negative) prodhohet ndërsa tensioni mbetet në 600 V. Pas 40 s, kur temperatura arriti në një pllajë prej 90 ° C, kjo rrymë u kompensua, megjithëse mostra hapi e prodhuar në qark një fuqi elektrike prej 35 mJ gjatë këtij izofieldi (insekti i dytë në Figurën 1C, në krye). Tensioni në MLC (Dega CD) më pas zvogëlohet, duke rezultuar në një 60 mJ shtesë të punës elektrike. Energjia totale e daljes është 95 MJ. Energjia e mbledhur është diferenca midis hyrjes dhe energjisë së daljes, e cila jep 95 - 30 = 65 mJ. Kjo korrespondon me një densitet të energjisë prej 1.84 J cm-3, i cili është shumë afër ND i nxjerrë nga unaza de. Riprodhueshmëria e këtij cikli Olson është testuar gjerësisht (shënimi plotësues 4). Duke rritur më tej tensionin dhe temperaturën, ne arritëm 4.43 J cm-3 duke përdorur cikle Olsen në një PST MLC të trashë 0.5 mm mbi një interval të temperaturës prej 750 V (195 kV cm-1) dhe 175 ° C (shënimi plotësues 5). Kjo është katër herë më e madhe se performanca më e mirë e raportuar në literaturën për ciklet e drejtpërdrejta të Olsonit dhe është marrë në filma të hollë të Pb (Mg, Nb) O3-PBTO3 (PMN-PT) (1.06 J CM-3) 18 (CM. Tabela e sipërme 1 për më shumë vlera në literaturë). Kjo performancë është arritur për shkak të rrymës shumë të ulët të rrjedhjes së këtyre MLC (<10−7 A në 750 V dhe 180 ° C, shiko detajet në shënimin plotësues 6) - një pikë thelbësore e përmendur nga Smith et al.19 - në kontrast me materialet e përdorura në studimet e mëparshme17,20. Kjo performancë është arritur për shkak të rrymës shumë të ulët të rrjedhjes së këtyre MLC (<10−7 A në 750 V dhe 180 ° C, shiko detajet në shënimin plotësues 6) - një pikë thelbësore e përmendur nga Smith et al.19 - në kontrast me materialet e përdorura në studimet e mëparshme17,20. Эти характеристики ыыли достиge В доragннительном римечании 6) - критический момент, уомencon / смитом и д д. 19 - в отличие о к к материак, исpurззованым в более ранних иследованих17,20. Këto karakteristika u arritën për shkak të rrymës shumë të ulët të rrjedhjes së këtyre MLC (<10-7 A në 750 V dhe 180 ° C, shiko Shënimin plotësues 6 për detaje) - një pikë kritike e përmendur nga Smith et al. 19 - Në kontrast me materialet e përdorura në studimet e mëparshme17,20.由于这些 MLC 的泄漏电流非常低 （在 在 750 V 和 180 ° C 时 <10-7 A ， 请参见补充说明 请参见补充说明 中的详细信息 中的详细信息 —— Smith 等人 19 提到的关键点— 相比之下 ， 已经达到了这种性能到早期研究中使用的材料 17,20。由于 这些 mlc 的 泄漏 非常 （在 在 在 750 V 和 180 ° C 时 <10-7 A ， 参见 补充 说明 6 中 详细 信息））））） — 等 人 19 提到 关键 关键 点 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下相比之下 ， 已经达到了这种性能到早期研究中使用的材料 17.20 Поскольке ток уечки этих mlc ччень низкий (<10–7 а а 750 В и 180 ° C, с. ключевой момент, ju уомong ый смитом и. 19 - дgarя савния, ыыли достиge ы эти характеристики. Meqenëse rryma e rrjedhjes së këtyre MLC është shumë e ulët (<10-7 A në 750 V dhe 180 ° C, shiko Shënimin plotësues 6 për detaje) - një pikë kryesore e përmendur nga Smith et al. 19 - Për krahasim, u arritën këto shfaqje.te materialet e përdorura në studimet e mëparshme 17,20.
Të njëjtat kushte (600 V, 20–90 ° C) aplikohen në ciklin e Stirling (Shënimi plotësues 7). Siç pritej nga rezultatet e ciklit DE, rendimenti ishte 41.0 MJ. Një nga karakteristikat më të habitshme të cikleve të Stirling është aftësia e tyre për të forcuar tensionin fillestar përmes efektit termoelektrik. Ne kemi vërejtur një fitim të tensionit deri në 39 (nga një tension fillestar prej 15 V deri në një tension fundor deri në 590 V, shiko Figurën plotësuese 7.2).
Një tipar tjetër dallues i këtyre MLC është se ato janë objekte makroskopike mjaft të mëdha për të mbledhur energji në rangun e Joule. Prandaj, ne ndërtuam një kornizë prototipi (Harv1) duke përdorur 28 mlc PST 1 mm të trashë, duke ndjekur të njëjtin dizajn paralel të pllakës të përshkruar nga Torello et al.14, në një matricë 7 × 4 siç tregohet në Fig. Mblidhni deri në 3.1 J duke përdorur ciklin Olson të përshkruar në FIG. 2A, rajone izotermale në 10 ° C dhe 125 ° C dhe rajone izofield në 0 dhe 750 V (195 kV cm-1). Kjo korrespondon me një densitet të energjisë prej 3.14 J cm-3. Duke përdorur këtë kombinim, matjet janë marrë në kushte të ndryshme (Fig. 2B). Vini re se 1.8 J është marrë në një interval të temperaturës prej 80 ° C dhe një tension prej 600 V (155 kV cm-1). Kjo është në marrëveshje të mirë me 65 MJ të përmendur më parë për 1 mM të trashë PST MLC në të njëjtat kushte (28 × 65 = 1820 MJ).
A, Vendosja eksperimentale e një prototipi të mbledhur Harv1 bazuar në 28 mlc PSTs 1 mm të trashë (4 rreshta × 7 kolona) që funksionojnë në ciklet Olson. Për secilin nga katër hapat e ciklit, temperatura dhe tensioni janë dhënë në prototip. Kompjuteri drejton një pompë peristaltike që qarkullon një lëng dielektrik midis rezervuarëve të ftohtë dhe të nxehtë, dy valvulave dhe një burim energjie. Kompjuteri gjithashtu përdor termocouples për të mbledhur të dhëna mbi tensionin dhe rrymën e furnizuar në prototip dhe temperaturën e kombinimit nga furnizimi me energji elektrike. B, Energjia (Ngjyra) e mbledhur nga prototipi ynë 4 × 7 MLC kundrejt intervalit të temperaturës (X-Axis) dhe tensionit (boshti y) në eksperimente të ndryshme.
Një version më i madh i Harvester (Harv2) me 60 PST MLC 1 mm i trashë dhe 160 PST MLC 0.5 mm i trashë (41.7 g Material Pyroelektrik aktiv) i dha 11.2 J (shënimi plotësues 8). Në 1984, Olsen bëri një korrëse të energjisë bazuar në 317 g të një kompleksi Pb (ZR, Ti) O3 të aftë për të gjeneruar 6.23 J të energjisë elektrike në një temperaturë prej rreth 150 ° C (Ref. 21). Për këtë kombinim, kjo është e vetmja vlerë tjetër e disponueshme në rangun e Joule. Ajo mori pak më shumë se gjysmën e vlerës që kemi arritur dhe gati shtatë herë cilësi. Kjo do të thotë që dendësia e energjisë së Harv2 është 13 herë më e lartë.
Periudha e ciklit Harv1 është 57 sekonda. Kjo prodhoi 54 MW fuqi me 4 rreshta me 7 kolona të grupeve MLC të trasha 1 mm. Për ta ndërmarrë atë një hap më tej, ne ndërtuam një kombinim të tretë (Harv3) me një PST MLC të trashë 0.5 mm dhe konfigurim të ngjashëm me Harv1 dhe Harv2 (shënimi plotësues 9). Ne matëm një kohë termalizimi prej 12.5 sekondash. Kjo korrespondon me një kohë cikli prej 25 s (Figura plotësuese 9). Energjia e mbledhur (47 MJ) jep një fuqi elektrike prej 1.95 MW për MLC, e cila nga ana tjetër na lejon të imagjinojmë që Harv2 prodhon 0.55 W (afërsisht 1.95 MW × 280 PST MLC 0.5 mm i trashë). Për më tepër, ne simuluam transferimin e nxehtësisë duke përdorur simulimin e elementeve të fundme (COMSOL, Note Suplementary 10 dhe Tabelat plotësuese 2–4) që korrespondojnë me eksperimentet Harv1. Modelimi i elementeve të fundëm bëri të mundur parashikimin e vlerave të energjisë pothuajse një renditje me madhësi më të lartë (430 MW) për të njëjtin numër të kolonave PST duke rralluar MLC në 0.2 mm, duke përdorur ujë si ftohës, dhe duke rivendosur matricën në 7 rreshta. Kolonat × 4 (përveç, kishte 960 MW kur rezervuari ishte pranë kombinimit, Figura plotësuese 10B).
Për të demonstruar dobinë e këtij koleksionisti, një cikël Stirling u aplikua në një demonstrues të vetëm të përbërë nga vetëm dy MLC të trasha 0,5 mm të trasha si mbledhës të nxehtësisë, një ndërprerës me tension të lartë, një ndërprerës të tensionit të ulët me kondensator të ruajtjes, një konvertues DC/DC, një mikrokontrollues me fuqi të ulët, dy termocouples dhe nxitje të konvertuesit (nota plotësuese 11). Qarku kërkon që kondensatori i ruajtjes të ngarkohet fillimisht në 9V dhe më pas shkon në mënyrë autonome ndërsa temperatura e dy MLC shkon nga -5 ° C deri në 85 ° C, këtu në ciklet prej 160 s (disa cikle tregohen në shënimin plotësues 11). Arkuditërisht, dy MLC që peshojnë vetëm 0.3g mund të kontrollojnë në mënyrë autonome këtë sistem të madh. Një tjetër veçori interesante është se konverteri i tensionit të ulët është i aftë të konvertojë 400V në 10-15V me efikasitet 79% (shënimi plotësues 11 dhe figura plotësuese 11.3).
Më në fund, ne vlerësuam efikasitetin e këtyre moduleve MLC në shndërrimin e energjisë termike në energji elektrike. Faktori i cilësisë η i efikasitetit përcaktohet si raporti i densitetit të energjisë elektrike të mbledhur ND me dendësinë e nxehtësisë së furnizuar Qin (Shënimi plotësues 12):
Figurat 3a, b tregojnë efikasitetin η dhe efikasitetin proporcional ηr të ciklit Olsen, përkatësisht, si një funksion i intervalit të temperaturës së një PST MLC të trashë 0.5 mm. Të dy grupet e të dhënave janë dhënë për një fushë elektrike prej 195 kV cm-1. Efikasiteti \ (\ kjo \) arrin 1.43%, që është e barabartë me 18% të ηr. Sidoqoftë, për një interval të temperaturës prej 10 k nga 25 ° C deri në 35 ° C, ηr arrin vlerat deri në 40% (kurba blu në Fig. 3B). Kjo është dy herë vlera e njohur për materialet NLP të regjistruara në filmat PMN-PT (ηr = 19%) në intervalin e temperaturës prej 10 K dhe 300 kV cm-1 (Ref. 18). Vargat e temperaturës nën 10 K nuk u morën parasysh sepse histereza termike e PST MLC është midis 5 dhe 8 K. Njohja e efektit pozitiv të tranzicioneve fazore në efikasitet është kritike. Në fakt, vlerat optimale të η dhe ηr janë pothuajse të gjitha të marra në temperaturën fillestare Ti = 25 ° C në Fig. 3a, b. Kjo është për shkak të një tranzicioni të fazës së ngushtë kur nuk aplikohet fushë dhe temperatura Curie TC është rreth 20 ° C në këto MLC (shënimi plotësues 13).
a, b, efikasiteti η dhe efikasiteti proporcional i ciklit olson (a) \ ({\ eta} _ {{\ rm {r}}} = \ eta /{\ eta} _ {{\ rm {carnot}} për elektrike maksimale nga një fushë e 195 kv cm-1 dhe temperatura fillestare e ndryshme. }} \, \) (b) për MPC PST 0.5 mm të trashë, në varësi të intervalit të temperaturës Δtspan.
Vëzhgimi i fundit ka dy implikime të rëndësishme: (1) çdo çiklizëm efektiv duhet të fillojë në temperaturat mbi TC për një tranzicion të fazës së shkaktuar nga fusha (nga paraelektrike në ferroelektrike) që të ndodhë; (2) Këto materiale janë më efikase në kohën e drejtimit afër TC. Megjithëse efikasitetet në shkallë të gjerë tregohen në eksperimentet tona, diapazoni i kufizuar i temperaturës nuk na lejon të arrijmë efikasitete të mëdha absolute për shkak të kufirit të Carnot (\ (\ delta t/t \)). Sidoqoftë, efikasiteti i shkëlqyeshëm i demonstruar nga këto PST MLC justifikon Olsen kur ai përmend se "një motor termoelektrik rigjenerues i klasës 20 ideale që vepron në temperatura midis 50 ° C dhe 250 ° C mund të ketë një efikasitet prej 30%" 17. Për të arritur këto vlera dhe për të provuar konceptin, do të ishte e dobishme të përdorni PST të dopeduar me TC të ndryshme, siç studiohet nga Shebanov dhe Borman. Ata treguan se TC në PST mund të ndryshojë nga 3 ° C (doping SB) në 33 ° C (doping Ti) 22. Prandaj, ne hipotezojmë se rigjeneruesit pyroelektrikë të gjeneratës së ardhshme bazuar në MLC të Doped PST ose materiale të tjera me një tranzicion të fortë të fazës së rendit të parë mund të konkurrojnë me korrësit më të mirë të energjisë.
Në këtë studim, ne kemi hetuar MLC -të e bëra nga PST. Këto pajisje përbëhen nga një seri elektrodash PT dhe PST, me anë të së cilës disa kondensatorë janë të lidhur paralelisht. PST u zgjodh sepse është një material i shkëlqyeshëm i KE dhe për këtë arsye një material potencialisht i shkëlqyeshëm NLP. Ajo tregon një tranzicion të mprehtë të fazës ferroelektrike të rendit të parë të rendit të parë rreth 20 ° C, duke treguar që ndryshimet e tij të entropisë janë të ngjashme me ato të paraqitura në Figurën 1. MLC të ngjashme janë përshkruar plotësisht për pajisjet EC13,14. Në këtë studim, ne kemi përdorur 10.4 × 7.2 × 1 mm³ dhe 10.4 × 7.2 × 0.5 mm³ mlcs. MLC me një trashësi prej 1 mm dhe 0.5 mm janë bërë nga 19 dhe 9 shtresa të PST me trashësi përkatësisht 38.6 μm. Në të dy rastet, shtresa e brendshme PST ishte vendosur midis 2.05 μm elektrodave të trasha të platinit. Dizajni i këtyre MLC supozon se 55% e PST -ve janë aktive, që korrespondojnë me pjesën midis elektrodave (Shënimi plotësues 1). Zona e elektrodës aktive ishte 48.7 mm2 (Tabela plotësuese 5). MLC PST u përgatit me reagim të fazës së ngurtë dhe metodën e hedhjes. Detajet e procesit të përgatitjes janë përshkruar në një artikull të mëparshëm14. Një nga ndryshimet midis PST MLC dhe artikullit të mëparshëm është rendi i vendeve B, i cili ndikon shumë në performancën e KE në PST. Renditja e faqeve B të PST MLC është 0.75 (shënimi plotësues 2) i marrë nga shkrirja në 1400 ° C e ndjekur nga qindra orë pjekje e gjatë në 1000 ° C. Për më shumë informacion mbi PST MLC, shihni shënimet plotësuese 1-3 dhe tabelën plotësuese 5.
Koncepti kryesor i këtij studimi bazohet në ciklin Olson (Fig. 1). Për një cikël të tillë, ne kemi nevojë për një rezervuar të nxehtë dhe të ftohtë dhe një furnizim me energji të aftë për të monitoruar dhe kontrolluar tensionin dhe rrymën në modulet e ndryshme MLC. Këto cikle direkte përdorën dy konfigurime të ndryshme, përkatësisht (1) module të Linkam -it duke ngrohur dhe ftohur një MLC të lidhur me një burim energjie Keithley 2410, dhe (2) tre prototipe (Harv1, Harv2 dhe Harv3) paralelisht me të njëjtën energji të burimit. Në rastin e fundit, u përdor një lëng dielektrik (vaj silikoni me një viskozitet prej 5 cp në 25 ° C, i blerë nga Sigma Aldrich) për shkëmbimin e nxehtësisë midis dy rezervuarëve (të nxehtë dhe të ftohtë) dhe MLC. Rezervuari termik përbëhet nga një enë qelqi e mbushur me lëng dielektrik dhe i vendosur në majë të pllakës termike. Magazinimi i ftohtë përbëhet nga një banjë uji me tuba të lëngshëm që përmbajnë lëng dielektrik në një enë të madhe plastike të mbushur me ujë dhe akull. Dy valvola me tre drejtime (të blera nga lëngjet bio-kimike) u vendosën në secilin skaj të kombinimit për të kaluar siç duhet lëngun nga një rezervuar në tjetrin (Figura 2A). Për të siguruar ekuilibrin termik midis paketës PST-MLC dhe ftohësit, periudha e ciklit u zgjat derisa termocouples hyrëse dhe dalje (sa më afër që të jetë e mundur me paketën PST-MLC) tregoi të njëjtën temperaturë. Skripti Python menaxhon dhe sinkronizon të gjitha instrumentet (njehsorët e burimit, pompat, valvulat dhe termocouples) për të ekzekutuar ciklin e saktë të Olsonit, d.m.th. Loop Coolant fillon çiklizmin përmes pirgut PST pasi të ngarkohet metri i burimit në mënyrë që të nxehen në tensionin e dëshiruar të aplikuar për ciklin e dhënë Olson.
Përndryshe, ne kemi konfirmuar këto matje direkte të energjisë së mbledhur me metoda indirekte. Këto metoda indirekte bazohen në zhvendosjen elektrike (D) - Fushën elektrike (E) Fushën e fushës të mbledhura në temperatura të ndryshme, dhe duke llogaritur zonën midis dy syve, mund të vlerësohet me saktësi se sa energji mund të mblidhet, siç tregohet në figurë. Në figurën 2. .1b. Këto sythe janë mbledhur gjithashtu duke përdorur njehsorët e burimit Keithley.
Njëzet e tetë mlcs të trasha 1 mm të trasha u mblodhën në një strukturë të pllakave paralele me 7 rreshta, me 7 kolona, ​​sipas modelit të përshkruar në referencë. 14. Hendeku i lëngut midis rreshtave PST-MLC është 0.75 mm. Kjo arrihet duke shtuar shirita me shirit të dyanshëm si spacers të lëngshëm rreth skajeve të PST MLC. PST MLC është e lidhur elektrike paralelisht me një urë epoksi argjendi në kontakt me plumbat e elektrodës. Pas kësaj, telat u ngjitën me rrëshirë epoksi argjendi në secilën anë të terminaleve të elektrodës për lidhje me furnizimin me energji elektrike. Më në fund, futni të gjithë strukturën në zorrën e pololefinës. Kjo e fundit është ngjitur në tubin e lëngut për të siguruar nënshkrimin e duhur. Më në fund, termocouples të tipit K të trasha 0.25 mm u ndërtuan në secilën skaj të strukturës PST-MLC për të monitoruar temperaturat e lëngshme të hyrjes dhe daljes. Për ta bërë këtë, gete duhet së pari të shpohet. Pas instalimit të termouplës, aplikoni të njëjtin ngjitës si më parë midis zorrës së termoelementit dhe telit për të rivendosur vulën.
Janë ndërtuar tetë prototipe të veçanta, katër prej të cilave kishin 40 0.5 mm të trasha MLC PST të shpërndara si pllaka paralele me 5 kolona dhe 8 rreshta, dhe katër të tjerët kishin 15 mm të trasha MLC PST -të secila. në strukturën paralele të pllakës paralele me 3 kolona × 5-rresht. Numri i përgjithshëm i PST MLC të përdorur ishte 220 (160 0.5 mm i trashë dhe 60 PST MLC 1 mm i trashë). Ne i quajmë këto dy nën -njësi Harv2_160 dhe Harv2_60. Hendeku i lëngshëm në prototipin Harv2_160 përbëhet nga dy kaseta të dyanshme 0.25 mm të trasha me një tel 0.25 mm të trashë midis tyre. Për prototipin Harv2_60, ne përsërisnim të njëjtën procedurë, por duke përdorur tela të trashë 0.38 mm. Për simetri, Harv2_160 dhe Harv2_60 kanë qarqet e tyre të lëngjeve, pompat, valvulat dhe anën e ftohtë (shënimi plotësues 8). Dy njësi Harv2 ndajnë një rezervuar të nxehtësisë, një enë 3 litra (30 cm x 20 cm x 5 cm) në dy pllaka të nxehta me magnet rrotullues. Të tetë prototipet individuale janë të lidhura me elektrikisht paralelisht. Nën -njësitë Harv2_160 dhe Harv2_60 punojnë njëkohësisht në ciklin Olson duke rezultuar në një korrje energjie prej 11.2 J.
Vendosni PST MLC të trashë 0,5 mm në çorape pololefin me shirit të dyanshëm dhe tel nga të dy anët për të krijuar hapësirë ​​për të rrjedhur. Për shkak të madhësisë së tij të vogël, prototipi ishte vendosur pranë një valvul të rezervuarit të nxehtë ose të ftohtë, duke minimizuar kohën e ciklit.
Në PST MLC, një fushë elektrike e vazhdueshme aplikohet duke aplikuar një tension të vazhdueshëm në degën e ngrohjes. Si rezultat, gjenerohet një rrymë termike negative dhe ruhet energjia. Pas ngrohjes së PST MLC, fusha është hequr (v = 0), dhe energjia e ruajtur në të kthehet përsëri në banakun e burimit, i cili korrespondon me një kontribut më shumë të energjisë së mbledhur. Më në fund, me një tension v = 0 të aplikuar, PST -të MLC ftohen në temperaturën e tyre fillestare në mënyrë që cikli të fillojë përsëri. Në këtë fazë, energjia nuk mblidhet. Ne e drejtuam ciklin Olsen duke përdorur një burim burimi Keithley 2410, duke ngarkuar PST MLC nga një burim i tensionit dhe duke vendosur ndeshjen aktuale në vlerën e duhur në mënyrë që të mblidheshin pika të mjaftueshme gjatë fazës së karikimit për llogaritjet e besueshme të energjisë.
Në ciklet Stirling, PST MLC u ngarkuan në modalitetin e burimit të tensionit në një vlerë fillestare të fushës elektrike (tensioni fillestar VI> 0), një rrymë e dëshiruar e pajtueshmërisë në mënyrë që hapi i karikimit të marrë rreth 1 s (dhe të mblidhen pika të mjaftueshme për një llogaritje të besueshme të energjisë) dhe temperaturën e ftohtë. Në ciklet Stirling, PST MLC u ngarkuan në modalitetin e burimit të tensionit në një vlerë fillestare të fushës elektrike (tensioni fillestar VI> 0), një rrymë e dëshiruar e pajtueshmërisë në mënyrë që hapi i karikimit të marrë rreth 1 s (dhe të mblidhen pika të mjaftueshme për një llogaritje të besueshme të energjisë) dhe temperaturën e ftohtë. В циклах стирлинга pst mlc заржались В режиме иточника наеничени \ (начальное наidis жение Vi> 0), желаемом пдатливом токе, так что этае зарhert занимает окоher достаточное количество точек дler надежного расчета энерge) и холоднаong ееnet. Në ciklet Stirling PST MLC, ato u ngarkuan në modalitetin e burimit të tensionit në vlerën fillestare të fushës elektrike (tensioni fillestar VI> 0), rryma e dëshiruar e rendimentit, në mënyrë që faza e karikimit të marrë rreth 1 s (dhe një numër i mjaftueshëm pikash të mblidhen për një llogaritje të energjisë së besueshme) dhe temperaturën e ftohtë.在斯特林循环中 ， pst mlc 在电压源模式下以初始电场值 （初始电压 vi> 0） 充电 所需的顺应电流使得充电步骤大约需要 所需的顺应电流使得充电步骤大约需要 所需的顺应电流使得充电步骤大约需要 秒 （并且收集了足够的点以可靠地计算能量 并且收集了足够的点以可靠地计算能量 和低温。 和低温。 Në ciklin master, PST MLC ngarkohet në vlerën fillestare të fushës elektrike (tensioni fillestar VI> 0) në modalitetin e burimit të tensionit, në mënyrë që rryma e kërkuar e pajtueshmërisë të marrë rreth 1 sekondë për hapin e karikimit (dhe ne mblodhëm pika të mjaftueshme për të llogaritur me siguri (energji) dhe temperaturë të ulët. В цикле стиринга pSt mlc заржается в режиме иточника напжени с нальным значениеnde электричоher i количество точек, чтоыы надежно рссчить энерge) и низкие темпратеы. Në ciklin Stirling, PST MLC ngarkohet në mënyrën e burimit të tensionit me një vlerë fillestare të fushës elektrike (tensioni fillestar VI> 0), rryma e kërkuar e pajtueshmërisë është e tillë që faza e karikimit të marrë rreth 1 s (dhe një numër i mjaftueshëm pikësh janë mbledhur për të llogaritur me besueshmëri energjinë) dhe temperaturat e ulëta.Para se të nxehet PST MLC, hapni qarkun duke aplikuar një rrymë përputhen prej i = 0 Ma (rryma minimale e përputhjes që burimi ynë matës mund të trajtojë është 10 NA). Si rezultat, një ngarkesë mbetet në PST të MJK, dhe tensioni rritet ndërsa mostra nxehet. Asnjë energji nuk mblidhet në krah bc sepse i = 0 Ma. Pas arritjes së një temperature të lartë, tensioni në MLT FT rritet (në disa raste më shumë se 30 herë, shiko Fig. E njëjta korrespodencë aktuale kthehet në burimin e njehsorit. Për shkak të fitimit të tensionit, energjia e ruajtur në temperaturë të lartë është më e lartë se ajo që u sigurua në fillim të ciklit. Si pasojë, energjia merret duke shndërruar nxehtësinë në energji elektrike.
Ne kemi përdorur një burim të Keithley 2410 për të monitoruar tensionin dhe rrymën e aplikuar në PST MLC. Energjia përkatëse llogaritet duke integruar produktin e tensionit dhe rrymës së lexuar nga njehsori i burimit të Keithley, \ (e = {\ int} _ {0}^{\ tau} {i} _ ({\ rm {matë) τ është periudha e periudhës. Në kurbën tonë të energjisë, vlerat pozitive të energjisë nënkuptojnë energjinë që duhet t'i japim PST MLC, dhe vlerat negative nënkuptojnë energjinë që nxjerrim prej tyre dhe për këtë arsye energjia e marrë. Fuqia relative për një cikël të caktuar grumbullimi përcaktohet duke ndarë energjinë e mbledhur sipas periudhës τ të të gjithë ciklit.
Të gjitha të dhënat paraqiten në tekstin kryesor ose në informacion shtesë. Letrat dhe kërkesat për materiale duhet t'i drejtohen burimit të të dhënave AT ose ED të pajisura me këtë artikull.
Ando Junior, OH, Maran, Alo & Henao, NC Një përmbledhje e zhvillimit dhe aplikimeve të mikrogjeneratorëve termoelektrikë për korrjen e energjisë. Ando Junior, OH, Maran, Alo & Henao, NC Një përmbledhje e zhvillimit dhe aplikimeve të mikrogjeneratorëve termoelektrikë për korrjen e energjisë.Ando Junior, Ohio, Maran, ALO dhe Henao, NC Pasqyrë e zhvillimit dhe aplikimit të mikrogjeneratorëve termoelektrikë për korrjen e energjisë. Ando Junior, OH, Maran, Alo & Henao, NC 回顾用于能量收集的热电微型发电机的开发和应用。 Ando Junior, OH, Maran, Alo & Henao, NCAndo Junior, Ohio, Maran, ALO, dhe Henao, NC po shqyrtojnë zhvillimin dhe aplikimin e mikrogjeneratorëve termoelektrikë për korrjen e energjisë.rinisë. mbështetje Energjia Rev. 91, 376–393 (2018).
Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC Materialet fotovoltaike: Efikasitetet e tanishme dhe sfidat e ardhshme. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC Materialet fotovoltaike: Efikasitetet e tanishme dhe sfidat e ardhshme.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. and Sinke, VK Materialet fotovoltaike: Performanca aktuale dhe sfidat e ardhshme. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC 光伏材料 ： Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC Materialet Diellore: Efikasiteti aktual dhe sfidat e ardhshme.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. and Sinke, VK Materialet fotovoltaike: Performanca aktuale dhe sfidat e ardhshme.Science 352, AAD4424 (2016).
Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. Efekt pyroelektrik i konjuruar për temperaturën e njëkohshme të temperaturës dhe presionit të njëkohshëm. Song, K., Zhao, R., Wang, Zl & Yang, Y. Efekt pyroelektrik konjuktiv për temperaturën e njëkohshme të vetë-fuqizuar.Kënga K., Zhao R., Wang Zl dhe Yan Yu. Efekt i kombinuar piropiezoelektrik për matjen autonome të njëkohshme të temperaturës dhe presionit. Kënga, K., Zhao, R., Wang, Zl & Yang, Y. 用于自供电同时温度和压力传感的联合热压电效应。 Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. për vetë-fuqinë në të njëjtën kohë me temperaturën dhe presionin.Kënga K., Zhao R., Wang Zl dhe Yan Yu. Efekt termopiezoelektrik i kombinuar për matjen autonome të njëkohshme të temperaturës dhe presionit.Përpara Alma Mater 31, 1902831 (2019).
Sebald, G., Pruvost, S. & Guyomar, D. Vjelja e energjisë bazuar në ciklet pyroelektrike të Ericsson në një qeramikë ferroelektrike relaksuese. Sebald, G., Pruvost, S. & Guyomar, D. Vjelja e energjisë bazuar në ciklet pyroelektrike të Ericsson në një qeramikë ferroelektrike relaksuese.Sebald G., Prouvost S. dhe Guyomar D. Vjelja e energjisë bazuar në ciklet pyroelektrike Ericsson në qeramikën ferroelektrike relaksuese.Sebald G., Prouvost S. dhe Guyomar D. Vjelja e energjisë në qeramikën ferroelektrike relaksuese bazuar në çiklizmin pyroelektrik të Ericsson. Smart Alma Mater. strukturë. 17, 15012 (2007).
Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Materialet elektrokalorike dhe piroelektrike të gjeneratës së ardhshme për ndërlidhjen e energjisë elektrotermale të gjendjes së ngurtë. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Materialet elektrokalorike dhe piroelektrike të gjeneratës së ardhshme për ndërlidhjen e energjisë elektrotermale të gjendjes së ngurtë. Alpay, sp, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, rw электрокаren Взаимного реобразования твердотельной электротерdisческой энерgecione. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Gjenerata e ardhshme Elektrokalorike dhe Materiale Pyroelektrike për ndërveprim të energjisë elektrotermale të gjendjes së ngurtë. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW 用于固态电热能相互转换的下一代电热和热释电材料。 Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Alpay, sp, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, rw электрокаren Взаимного реобразования твердотельной электротерdisческой энерgecione. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Gjenerata e ardhshme Elektrokalorike dhe Materiale Pyroelektrike për ndërveprim të energjisë elektrotermale të gjendjes së ngurtë.Zonja Bull. 39, 1099–1109 (2014).
Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. Standard dhe figura e meritorit për kuantifikimin e performancës së nanogjeneratorëve piroelektrik. Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. Standard dhe figura e meritorit për kuantifikimin e performancës së nanogjeneratorëve piroelektrik.Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl dhe Yang, Yu. Një rezultat standard dhe i cilësisë për kuantifikimin e performancës së nanogjeneratorëve pyroelektrikë. Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl & Yang, Y. Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl & Yang, Y.Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl dhe Yang, Yu. Kriteret dhe masat e performancës për kuantifikimin e performancës së një nanogjeneratori piroelektrik.Nano Energy 55, 534-540 (2019).
Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ciklet e ftohjes elektrokalorike ND në tantalatin e skanimit të plumbit me rigjenerimin e vërtetë përmes variacionit të fushës. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ciklet e ftohjes elektrokalorike ND në tantalatin e skanimit të plumbit me rigjenerimin e vërtetë përmes variacionit të fushës.Crossley, S., Nair, B., Watmore, RW, Moya, X. and Mathur, ciklet e ftohjes elektrokalorike të nd në tantalat plumb-scandium me rigjenerim të vërtetë me anë të modifikimit në terren. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, nd 钽酸钪铅的电热冷却循环 钽酸钪铅的电热冷却循环 通过场变化实现真正的再生。 通过场变化实现真正的再生。 Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, nd. TantalCrossley, S., Nair, B., Watmore, RW, Moya, X. and Mathur, nd një cikël ftohës elektrotermal të tantalatit të udhëhequr nga skandium për rigjenerimin e vërtetë përmes përmbysjes së fushës.Fizika Rev. x 9, 41002 (2019).
Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND Materiale kalorike afër tranzicioneve të fazës ferriike. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND Materiale kalorike afër tranzicioneve të fazës ferriike.Moya, X., Kar-Narayan, S. dhe Mathur, ND Materiale kalorike afër tranzicioneve të fazës së ferroidit. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, nd 铁质相变附近的热量材料。 Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND Materiale termike pranë Metalurgy Ferrous.Moya, X., Kar-Narayan, S. dhe Mathur, ND Materiale termike afër tranzicioneve të fazës së hekurit.Nat Alma Mater 13, 439–450 (2014).
Moya, X. & Mathur, Materiale kalorike ND për ftohje dhe ngrohje. Moya, X. & Mathur, Materiale kalorike ND për ftohje dhe ngrohje.Moya, X. dhe Mathur, Materiale termike ND për ftohje dhe ngrohje. Moya, X. & Mathur, nd Moya, X. & Mathur, Materiale termike ND për ftohje dhe ngrohje.Moya X. dhe Materialet termike të Mathur ND për ftohje dhe ngrohje.Shkencë 370, 797–803 (2020).
Torelló, A. & Defay, E. Ftohës elektrokalorikë: Një përmbledhje. Torelló, A. & Defay, E. Ftohës elektrokalorikë: Një përmbledhje.Torello, A. dhe Defay, E. Chillers elektrokalorike: Një përmbledhje. Torelló, A. & Defay, E. ： ： Torelló, A. & Defay, E. ： ：Torello, A. dhe Defay, E. Ftohës elektrotermal: Një përmbledhje.Avancuar. ELEKTRONIKE Alma Mater. 8. 2101031 (2022).
Nuchokgwe, Y. et al. Efikasitet i madh i energjisë i materialit elektrokalorik në udhëheqjen skandium-scandium të porositur shumë. Komunikimi Kombëtar. 12, 3298 (2021).
Nair, B. et al. Efekti elektrotermal i kondensatorëve të shumë shtresave të oksidit është i madh në një gamë të gjerë të temperaturës. Natyra 575, 468–472 (2019).
Torello, A. et al. Gama e madhe e temperaturës në rigjeneruesit elektrotermal. Shkencë 370, 125–129 (2020).
Wang, Y. et al. Sistemi i ftohjes elektrotermale me performancë të lartë të gjendjes së ngurtë. Shkencë 370, 129–133 (2020).
Meng, Y. et al. Pajisja e ftohjes elektrotermale e kaskadës për ngritje të madhe të temperaturës. Energjia Kombëtare 5, 996–1002 (2020).
Olsen, RB & Brown, DD Efikasitet i lartë Konvertimi i drejtpërdrejtë i nxehtësisë në matjet pyroelektrike të lidhura me energji elektrike. Olsen, RB & Brown, DD Efikasitet i lartë Konvertimi i drejtpërdrejtë i nxehtësisë në matjet pyroelektrike të lidhura me energji elektrike.OLSEN, RB dhe Brown, DD Shndërrimi i drejtpërdrejtë shumë efikas i nxehtësisë në energji elektrike të shoqëruar me matjet piroelektrike. Olsen, RB & Brown, DD Olsen, RB & Brown, DDOLSEN, RB dhe Brown, DD Efikase Konvertimi i drejtpërdrejtë i nxehtësisë në energji elektrike të shoqëruar me matjet piroelektrike.Ferroelektrika 40, 17–27 (1982).
Pandya, S. et al. Dendësia e energjisë dhe e energjisë në filmat ferroelektrikë të hollë relaksues. Alma Mater. https://doi.org/10.1038/s41563-018-0059-8 (2018).
Smith, An & Hanrahan, konvertimi piroelektrik i kaskadës BM: Optimizimi i tranzicionit të fazës ferroelektrike dhe humbjeve elektrike. Smith, An & Hanrahan, konvertimi piroelektrik i kaskadës BM: Optimizimi i tranzicionit të fazës ferroelektrike dhe humbjeve elektrike.Smith, AN dhe Hanrahan, BM Caskaded Pyroelektrike Konvertimi: Tranzicioni i Fazës Ferroelektrike dhe Optimizimi i Humbjes Elektrike. Smith, An & Hanrahan, BM ： ： Smith, an & hanrahan, bmSmith, AN dhe Hanrahan, BM Caskaded Pyroelektrik Konvertimi: Optimizimi i tranzicioneve të fazës ferroelektrike dhe humbjeve elektrike.J. Aplikimi. Fizikë. 128, 24103 (2020).
Hoch, sr Përdorimi i materialeve ferroelektrike për të kthyer energjinë termike në energji elektrike. proces IEEE 51, 838–845 (1963).
Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. Converter Energjia Pyroelektrike e Kaskaduar. Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. Converter Energjia Pyroelektrike e Kaskaduar.Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM dhe Dullea, J. Cascade Pyroelectric Power Converter. Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. 级联热释电能量转换器。 Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. 级联热释电能量转换器。Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM dhe Dullea, J. Konvertuesit e Fuqisë Pyroelektrike J. Cascaded.Ferroelektrika 59, 205–219 (1984).
Shebanov, L. & Borman, K. Në zgjidhjet e ngurta të tantalatit plumb-scandium me efekt të lartë elektrokalorik. Shebanov, L. & Borman, K. Në zgjidhjet e ngurta të tantalatit plumb-scandium me efekt të lartë elektrokalorik.Shebanov L. dhe Borman K. Në zgjidhjet e ngurta të tantalatit plumb-scandium me një efekt të lartë elektrokalorik. Shebanov, L. & Borman, K. Shebanov, L. & Borman, K.Shebanov L. dhe Borman K. në zgjidhje të ngurta skandium-udhëheqës-scandium me një efekt të lartë elektrokalorik.Ferroelektrika 127, 143–148 (1992).
Falënderojmë N. Furusawa, Y. Inoue dhe K. Honda për ndihmën e tyre në krijimin e MLC. PL, AT, YN, AA, JL, UP, VK, OB dhe ED Falë Fondacionit Kombëtar të Kërkimit të Luksemburgut (FNR) për mbështetjen e kësaj pune përmes Camelheat C17/MS/11703691/Defay, Massena Pride/15/10935404/Defay- Siebentritt, Thermodimat C20/MS/MS/14718071/Defay dhe Defay dhe Defay dhe Defay dhe Defay dhe Defay dhe Defay dhe Defay dhe Defay dhe Defay dhe Defay Bridges2021/MS/16282302/Cecoha/Defay.
Departamenti i Kërkimit dhe Teknologjisë së Materialeve, Instituti i Teknologjisë Luksemburg (Lista), Belvoir, Luksemburg